ローレンツ変換の求め方

ローレンツ変換の求め方ローレンツ変換を求めるには大きく分けて二通りの方法がある . ローレンツ流の「マクスウェル方程式を不変に保つ変換」を導く方法と , アインシュタイン流の「光速度が慣性系によらず一定」であることから導く簡単な方法である . ベクトルを使ったり演算子を使ったり , 行列を使ったりといった教科書による独自性はあるものの ,

ローレンツ変換を求めるには大きく分けて二通りの方法がある . ローレンツ流の「マクスウェル方程式を不変に保つ変換」を導く方法と , アインシュタイン流の「光速度が慣性系によらず一定」であることから導く簡単な方法である .

ベクトルを使ったり演算子を使ったり , 行列を使ったりといった教科書による独自性はあるものの , 大抵の教科書に載っているのはアインシュタイン流の方法である . 中には電磁場の波動方程式を不変に保つような , どっちつかずの方法もたまに見かける . 今さらわざわざ難しい方法を紹介する必要もない気がするが , 二つの求め方に大きな思想的違いがあることを分かってもらいたいので両方とも紹介するつもりでいる .

しかし１ページの分量が増えて読みにくくなるであろうし , マクスウェルの方程式についてはこの特殊相対論の解説の後の方でいろいろいじりまわそうと考えているのでここではアインシュタイン流の方法だけを紹介しておくことにしよう . （もう一つの導き方はこちら . ）

私の今までの経験の中で一番分かりやすい簡単な方法を紹介することにする . 計算が楽で見た目簡単なものより , 計算が面倒でも直観的に理解しやすい方がいいと思い , この方法を選んだ .

アインシュタイン流の簡単な方法

静止系とそれに対して軸方向へ速度で運動している系の間の関係式を求めるのが目的である .

の瞬間 , 両者の原点は一致していたとする . この同じの瞬間 , 系の原点から光が放たれたとするとこの光は全方向に飛び去って , 秒後には原点から半径だけ離れた球面上の点に分布するはずである . これを式で表せば , となる . 高校で習う球面の方程式である .

一方 , 系の原点にいる観測者も光が自分を中心に同心円状に広がるように見えるというのが相対性理論の要求する基本原理である . この状況は同じように , と書ける .

さて , 系から系への変換を求めるというのは , と書いた時の各係数を決める作業に他ならない .

これらの式を (2) 式に代入してやった時に (1) 式の条件が満たされている必要があるので , つまり (1) 式と同じ形にならなければいけないので , このことをヒントに各係数を決めてやればよい .

ところで , この変換式 (3) ～ (6) が , , , についての 1 次式になっていて , なぜとかなどに比例する項が含まれていないのか分かるだろうか？これは簡単なことなのではあるがどの教科書にも「当然」と書いてあるだけで , 分からない人には分からないと思うのである . もし (3) ～ (6) の変換式の中にの 2 乗の項があったとしたら , これを (2) 式に代入した時にの 4 乗の項が出来てしまうだろう . しかし (1) 式にはの 4 乗は含まれていないので , その項の係数は 0 でなければならないはずだ . というわけで 2 次以上の項は初めから省いてあるというわけである .

さて , これからこの 16 個の係数の全てを決めてやる作業をするわけだが , とてもじゃないが面倒くさい . 本格的な計算に入る前にいくらか簡単にならないだろうか？考えてみよう .

係数をなるべく省くために考えろ！

まず一番初めの (3) 式だが , 系は方向へ速度で移動しているので , 秒後の系の原点であるの地点は系から見れば秒後にはの位置にある . よって少なくとも , 秒後ににを代入した時には「その位置はに相当する」と正しく教えてくれるような関係式にしておきたい . そのためにはという形でなければならない . の意味はよく分からないが , 勝手な思い込みを混ぜ込まないためにまだ残しておく必要がある . かつの場合を考えると , やの位置に関わらずであるべきなので , , は 0 でないとおかしいと分かる .

次の (4) 式と (5) 式は劇的に簡単になる .

もしに比例する項があればやは刻々と変化することになるだろう . 系の原点が系からは軸や軸方向に移動して見えるという意味になるわけだ . これでは系が方向に移動しているという仮定に反する . それでとは 0 である .

しかしまだおかしい点が残っている . 例えばという形のままだと軸が傾いていることになる . 軸も同様だ . 各係数は相対速度の関数なので , 相対速度に応じて面が傾くという意味になるわけだ . 軸を中心に面内でねじれるという傾き方なら , ひょっとしてそんなこともあるかも知れないが , 軸の方へ傾くとなればいよいよおかしい . 空間はどの方向でも同じ性質を持つと考えられるので , 面がどれかの方向を勝手に選んで傾いて行く理由は見出せないからだ . それで結局 , , という形でなければならない . また , 今は軸方向を特別な方向として扱っているが , それに対して軸や軸をどちらにするかは人間の都合で自由に決める事が出来る . つまりこれらの軸には物理上 , 性質の差がない . よってだと言えるだろう . ところが少し考えればこれらの係数はともに 1 でなければならないことが分かる . それを説明しよう .

, という式は方向に進んだ時に方向や方向に縮んだり伸びたりする可能性があるということである . 奇妙ではあっても常識で否定せずに可能性として残しておくべきであろう . ところがこれは論理的に否定されるのだ . 今は系から系への変換式を求める作業をしているが , 当然のことながら , 系から系を見たときにも同様の変換式が成り立つはずである . 違うのは速度が逆方向であるということくらいである . しかしお互いは全く対等であるので速度が逆だというくらいで係数が変わってはいけない . 軸のプラス方向とマイナス方向に空間的にどんな違いがあるというのか . これは便宜上決めた方向に過ぎないのだ . こういうわけで , 系から系に変換をして , さらに系から系に変換した時 , ちゃんと元に戻らなくてはならないことから , であるはずである . とすると初めから上下左右がひっくり返ってしまっているのでを取るべきである .

これで文句なしに , ということで決まりである . よく簡単な教科書に見られる「今我々は方向についてだけを考えているので・・」などという簡潔過ぎる説明は今やったくらいの思考の過程は当然読者が踏むべきものだとして省いてしまっているのである . 専門家を目指す学生に対してはこれくらい厳しくていいだろう . しかし元から相対論に懐疑的な素人が不純な目的でこのような教科書を読むとき , 「やはり物理学者はあまり考えてないんじゃないか」などと高慢な思いを募らせ始めることになる . そういった学者への不信感に対しては , これはとことんまで考え抜いた抜け道のない議論の結果なのだということを叩きつけなくてはならないと思うのだ . ・・・ちょっと熱くなってしまったな .

では , 残る最後の (6) 式についてであるが , これには前もって省略できる項はない . しかしこの後の計算で係数比較をするときのことを考えれば , 係数とは結局 0 になることが分かる . ここでは計算をなるべく簡単にするためにあらかじめこれを省略しておくことにする . 信じられない人はこの式の全ての項を残したまま計算してみるとよい . 複雑な計算に入る前にこの意味が分かるだろう .

あとは計算！

以上の結果を分かりやすく書き直しておこう . ついでに係数もアルファベットの大文字で付け直すことにする . 未知の係数は , , の 3 つだけになり非常に簡単になった . こいつらを (2) 式に放り込めば , となり , 展開してまとめれば , となる . この式が (1) と同じになるというのだから , 比較してやれば , という 3 つの式を得る . 後はこれを連立方程式として解いてやればいいだけだ . ここでわざわざ解いてみせる必要はないであろう .

とは言っても 2 乗が出てきてちょっと解きにくいのは確かだ . 次のことだけ注意しておこう . 各係数はプラスとマイナスの 2 つの解が出てくることになるが , の場合に系と系が一致するために係数とはプラスの方を選ぶ必要がある . そうしなければ軸や時間軸が初めから逆を向いてしまうことになってしまう . その結果としてはマイナスを取らなければならなくなるだろう . 次のようになれば正解だ . つまりローレンツ変換は次のようになる . いろいろ書いて長くなってしまったが , やっていることは単純だ . (2) 式に (3) ～ (6) の式を入れて (1) 式になるように係数を決めただけである .